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Experimentalphysik 2 (Elektromagnetismus) - Skript/Mitschrift $7.50   Add to cart
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Experimentalphysik 2 (Elektromagnetismus) - Skript/Mitschrift

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  • Course
  • Experimentalphysik 2 (PH0002)
  • Institution
  • Technische Universität München
  • Book
  • Experimentalphysik 2

Umfangreiche Vorlesungsmitschrift für Experimentalphysik 2 mit nützlichen Hinweisen, Grafiken und ausführlichen Beschreibungen. Das Skript enthält alle relevanten Formeln zu den Themen des 2. Semesters im Physik Studium: 1. Elektrostatik 2. Elektrischer Strom 3. Magnetostatik 4. Relativit...

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Document information

  • April 11, 2021
  • 36
  • 2020/2021
  • Class notes
  • Prof. kienberger
  • All classes

Subjects

  • experimentalphysik
  • physik
  • elektrostatik
  • eletkrodynamik
  • magnetostatik
  • magnetodynamik
  • relativtitätslehre
  • elektromagnetische wellen
  • elektronik
  • vorlesung
  • fel
  • tum
  • elektromagnetische schwingungen
  • 2 semster

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  • Technische Universität München
  • Physik
  • Experimentalphysik 2 (PH0002)
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By: annavo99 • 2 year ago

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By: helinabdah • 3 year ago

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AdelinaB

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EXPERIMENTAL
PHYSIK 2


Technische Universität München
Physik B.Sc.

, 1. Elektro Statik
F > 0 Fao

1.1 Elektrische
Ladungen
← ① Es E >




"


ERHALTUNG :
Die
Gesamtmenge der in einen Prozess erzeugten Ladung ist Nun .
FÄ%ILT
ABSTOßUNG :
Gleiche
Ladungen stoßen sich ab


①
sind (
1¥ Ära Moleküle wie Hzo sind v. U innerlich
paar
)




Ladung wird
übertragen Ladung
wird
polarisiert neymar
durch AUFLADEN ( Kontakt) durch INFLUENZ


{ durch




✓ araöiä
!
:*

. und =
n e
q
-




Verhältnis zwischen E. und E mit c- As ;
N
-


-




KIF ; v = Ilc
; F- = %


II =
a.IF.ee .
.




ftp..IE 21039 ¥
DielewtrizitatskonstanteEo-8.854.n.IO?A's'k5r
Es > Er kann
vernachlässigt werden beide
ELenentarladunge-1.6021.mil/O-19-
-




Elementarteilchen !
Betrachtung von




1. 2 Das elektrische Feld EG ) : =
FIT von Qzu
Punktladung qua

bei
Coulomb
Wechselwirkung Mehreren
Ladungen Das elektrische Feld E beschreibt




a.EE:22?::::::Em--aEFrz.FU
¥ -
*:

nerwrEIJ.im
.




Q
Em÷¥÷:
-




Surre E- Felder aller Teil
Ladungen
=
der




Volumen
Kontinuierliche
Ladungs verteilung im

TCF )
Raurlladungs dichte

¥
SG) Ftäohenladvngsdichte enladungsd
: ::
-



,




'
④
-
% IN Q= ! PGTDV Äxte
Q=
! Leiter
Q >




( Gesamt
funde
ladung -

9
•
)
Lcresarefladvng



Eliteserie E=SdE=fu÷EdVE

,Feinsinnig
" ""
at

beging
⑦ → -0



ECr-t-FF.IE#-II-tLADVNGSRlNG
inneren geladenen
stehen auf der oberfläche



Q
Gesamt
ladung verteilt auf UTA
-




Q 12T
mit Linien
ladungs dichte A =
a




¥ : : : :c: :: ::
"


⇐÷:÷

for x >> a : E =
¥7 ¥.
.
= >
aus
großer Entfernung verhält
•
sich Ladungs ring
wie eine
Punktladung .




GELADENE SCHEIBE Flächen
ladungs dichte F- ¥ PLATTEN KONDENSATOR
und DQ : 82K r -




dr
Colour b
>
-




Wechselwirkung
/ zwischen und d Q
q

DE =

92% sind da



%
?
Für FR → O über a- 0 . .
.
:
h =
d. cos × .
.




h fand
¥%
=
r
-
.




;



Ein Er .




Wird Volumen innerhalb eines elektrischen Felds gebracht , erzeugt dieses
ein

durch Influenza
Gegen Ladungen und kompensiert somit das elektr.IE/d
im Inneren des Volumens



Elektrischer FIUß -




Übertragung
einem
des
Punkt
elektrischen Kraftfelds
zum anderen
von




DTIÄÄEDÄ
EEIII.EE?IIeEYlinienIe
¥=¥E -

-

Etat

¥1 #
,
=

/ ¥7 .
'




DA mit COIE , ] =
Neri .


c-
^




mit DA =
MdR durch ebene Fläche : 0ec.tk/tAIcosO-=EtA-


t.no/asz=Ea::::::::::;:en
'tdE=FE=%f
Satz von
Gauß ftp..FI +


Die Differenz aus der Anzahl der auf tdirqffgssenalesantladuncs
.EE/::aEE:ii:4Efggn%ee+e:D=.- ^**
eine Oberfläche verlassenden und der


äsen:c
eingeschlossenen Gesaztladung

,1. 3 Elektrostatisches Potential -




potentielle Energie pro Ladungs einheit



[ [ ECE
Ein elektrisches Feld
W =
Edi ) dr
q
=

verrichtet Arbeit ,
indem

es die positive Ladung
von Punkt A nach B Betrachten im Feld von Q : Das elektr Feld ist konservativ !
q
.




)
verschiebt
( d. h .
das Integral ist
weg unabhängig
.




% → E Definition :

¢H=%EG)d =
II. ¥71

Elektr .
Energie einer Ladung # Leiche Potentialdifferenz
D =
0lb -




Ola =
-




{ E dr
Ed=O(F)
zwischen zwei Punkten




Für Feldstärke E
homogen :




¥: :*

④=¥d]
:{÷ !!: :;ü Kit v =
E- E- its ! -




Energie einheit 1 eV Energie die ein e-
gewinnt wenn es die Potential differenz tv durchläuft
-



, , von


1 ev 1,6-10-19 ] ( siehe
Umrechnungen in der Formel
Sammlung)
=




⇐ +
¥+1 Kaplan)
Poisson
Gleichung
laplace-GIeic.hu
-




( D⑦Cr)-_S¥
5 otcr ) = -

ECE ) 3505) = -


5 Ecr )


for f- 0
Ladungs freier Raum : D 0=0 !




Lünen
HOHL KUGEL
Äqvi potential flächen


: ¥: ÷:
IEI=F
Q
mit G) =
sonst
außen :
er R)
.



>




÷!!!!! !
'




" " Eurovision
÷:
= > E- =
0 und 0 =
.
sonst

EH
Gg Edv E) 5 groß

|
.
=
du Referenz Potential ER : 0 =




SE DA =
2 Ecd) .

* =
! A. G
' '
Das gilt auch für eine leitende
Fiat) Gaußsches Gesetz
ECd)=¥ !
Vollkugel Alle Ladungen
Rand am . - - .




↳ da sonst Ladungen
nicht
leitfähig ,

an der Oberfläche

, VOLLKUGEL homogene Ladungs verteilung
-




9=41%23 for außerhalb r > R ECr)=¥
E) =
4¥23 for innerhalb r < R
q
=
; gdv =
Q % }




I [ IFR -1%1 ! ¥3
{
außen : Ola = EG ) ar
=
dr
= =




" "" " " "

innen :
a. =
( Ecr ) ar =/ Ffm ar =
Olrearenz
-




¥57 = II. r
(% -




Eu )
mit Reg
= JQ
#EOR


LINIEN LADUNG mit Linien ladungs dichte A =
QIL ,

Floß durch Zylinder Mantel r > R




{ EDÄ IEI L

iiätfr Eav
=
Hr
-

-
-




,



-

-

Elsa - E. AL




1. 4
Multiple ⇐ → * =
-




⇐ ölte
EE Fs ) )
Der elektrische Dipol ( Es FCN F) xp Fi (
= .


-
-




.




'
oü¥=÷- ÷: ÷,
Fürs
.
Qid
Ö (3) plus Er
mit
Dipolmoment
Ecr) = 0
-




ß)




: :*: : :*: :* ÷:: :*: :
¥ WE
Epot-t-lpl.IE/coso-=-p.E-

ö


④
µ
-
F-
=
=
-




QECF )
QELH-IQECrt.ch)
Q [ ECE ) ÖÜEC ) (in
= >



Richtung
Ausrichtung
der Feldlinien)



µ
-
+ +


und
Anziehung
= Qct JE =
( ß 3) E
.




⑧

✓




Mutti pol entwicklung Beispiel : H2O




-




÷: ÷ :*:: :
S Beispiel :

"
CO2
00
5s kein Dipol
4,0/1/5
:-O

(

[ Qi kein Monopol
1) fpi :O


0 02
-



= >
Quadropol
1Ä
* -
"

1 10
Armstrong
=

m
=

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