100% satisfaction guarantee Immediately available after payment Both online and in PDF No strings attached
logo-home
Dinámica Orbital $5.37
Add to cart

Class notes

Dinámica Orbital

 7 views  0 purchase
  • Course
  • Institution

Introducción a la Dinámica Orbital que permite realizar el estudio de una partícula que describe una trayectoria orbital.

Preview 2 out of 9  pages

  • February 17, 2023
  • 9
  • 2022/2023
  • Class notes
  • José manuel hedo
  • All classes
avatar-seller
PUNTO LIBRE SOMETIBO A UNA FUEREA CENTRAL




GENERALIDABES ECUACIONES


.
Sea O un sistema de referencia inercial Se dice que una particula M está sometida a una fuerza central respecto a un
punto fijo o




.
1X1T1E1
si la particula la recta de aeplicacion lafuerza pasa por el punto Ollafuerzates siempre paralelo al
en cualquier posicion que ocupe de




,
Ey X
E
i
vector OM @
).
D
.
.
M




1) El movimiento dela particula es una trajectoria plana Of
ç
J




.
1
5




A
L

Demostración
:
COMaMi ONNF
Aplicamos la ecación momento cinético respecto al punto fijo 0 el que pasa F
dax OMIIF




-O
del por




:
)
:
Be la anterior ecuacion se deduce la constancia a lo
largo del movimiento del vector OMRT El valor constante de OM 1 se
puede determinar




.
T,
,
V(o




-G)
conociendo la posicion velocidad de la partícula cierto instante spor el inicial OMIT




:G
y la en
ejemplo




):
OMo7
Mueltiplicando escalarmente por Ou tiene OM G
-OM-O
se
-COMNT:G);
:
,
3 es siempre perpendicular a E La particula va a estar siempre en unplano que contienc a Oyes perpendicular aG
.
M4
.
x
£1
çi Una vez conocido el plano de la trayectoria solo son necesarias dos coordenadas
para
definir la posición
,
}\




+ F




üo
T



8
0 ? 5 tr

4 de la partícula en dicho plano Se pueden utilizar coordenadas polares Ir P
m
, r
.
f
).
,
;
8

ETE POLAR
F F puede depender del tiempo de la posición de la p a r t i c u l ay la velocidad
-Fur:
L
,
.
IA


F O 5. 8.6)
,
-FIr,
BECORDATORIO BE COORDENADAS POLARES




úrs cosPitsenbj
úos dur
duo dp
-
ter
-senpircospj:
;
ap
'4P;
J
vector de posicion Ts rter ritl thr (
:
-rit)
:
PCt))
) vector relocidad rúrrråuio
Ts
dr at

: Irür
):
:
x
l rector aceleración
Ó
.dVdo-lr.rBúriIrösziólúo
:
APLICALION EN LA ELUACION BE NEWTOW




{ trdmlürå
?jsFlrB,riBst)asmrmGP-FCrP.rt)
MO F B P t
)
4
r;
:
,
(r,
.F.
upJ G s Areas
d b 1 roposcil Lex de
(r2B1-O
2P:
r

, "
2
VA ERACET ALTURA
I IRLID IIEIro




-Isend
:
1



:
TH
QIIRLJ rIts
11 MItxli 8
ta




(t+
DA R




:
8tJll:
ES-TLEIJll
o




1OG
s




( )




l
r




t
comoirruriV




+rúriróuo
s
r ryKrO
86
par
EE IIrH TH
41 -




)
lim




-Eliriol
+Etbirlo)
l
1




-O}
,ar,
6 :0 t x




t
lim
TRATAMIENTO BE LAS EEWACIONES PARA CASOS PARTICOLARES DE DEPENBENCIA BEF




) S FIr t
1F=
):
,r,
min
r rEcuacionI
diferencial para
t hallar
Gp
.
3+Flrir,t):
-m
so rEHIÓ
.e4'
:sp?]dPatssPPapsİrzsat
) SIF P
):
:FIr,
c



.
RItr
" Flo s Emacion diferencial para hallar varies
)
Y':
.P)
982
ms"s;
racesd
x à Pracelde t Invirtiends P PH
:
aifdts
:
:
)
-tlP,
:
e SI FsFIr
):
)
rxa mrir
sg W
: day 1 ar J ar
':
s
Flri Sainar
mrzls
'ma
!,
-m
.
Definiendo
's-dt.
I




VIr
):-fefrar
potencial fuerza la función vir de la como integral de la energía
:
J



maB ma
sc : Hlamit
a ma
QmrBVIrly Zr
ms
"
IE constante
?
Feniendo cuenta que dr


2:E
zra
en
:.
.
:
!s0:
r!
)
Ir Virly
2
Befinimos la función Potencial efectivo Vet Verl ma
?
"
(r.il-
":
Ir
2
de En
.f
La
integral primera queda r
? LE 5 s rst Ile s dr - t Invirtien do r
.
2:
:
,
-tEr?
s)
=rLt)
-vesloal)
-Veflr,
I
( c

Ile ss Pae
'J)
E-veter.
5' s cidr
Invirtiendo
as
$ på
f ts pedor B rarces
:
-restriatl
s
.
"
-eCr)
rad
,
ElE
:Jre
-vettrals
El signo derpuede ir cambiando a
bolargo del movimiento
.
CARALTERISTICAS GENERALES
:
G B
0
)
Be la equacion Bir como i yatate : 10 FEEIR
2,o
4-
rPB.
2P:
i mantiene el del movimiento
signo a lo largo
.
0
Ft
5
i8,0,
8;




siPso FL
:
B
20
5 P
iB.:.50
:Boft

The benefits of buying summaries with Stuvia:

Guaranteed quality through customer reviews

Guaranteed quality through customer reviews

Stuvia customers have reviewed more than 700,000 summaries. This how you know that you are buying the best documents.

Quick and easy check-out

Quick and easy check-out

You can quickly pay through credit card or Stuvia-credit for the summaries. There is no membership needed.

Focus on what matters

Focus on what matters

Your fellow students write the study notes themselves, which is why the documents are always reliable and up-to-date. This ensures you quickly get to the core!

Frequently asked questions

What do I get when I buy this document?

You get a PDF, available immediately after your purchase. The purchased document is accessible anytime, anywhere and indefinitely through your profile.

Satisfaction guarantee: how does it work?

Our satisfaction guarantee ensures that you always find a study document that suits you well. You fill out a form, and our customer service team takes care of the rest.

Who am I buying these notes from?

Stuvia is a marketplace, so you are not buying this document from us, but from seller AeroLibrary. Stuvia facilitates payment to the seller.

Will I be stuck with a subscription?

No, you only buy these notes for $5.37. You're not tied to anything after your purchase.

Can Stuvia be trusted?

4.6 stars on Google & Trustpilot (+1000 reviews)

52510 documents were sold in the last 30 days

Founded in 2010, the go-to place to buy study notes for 14 years now

Start selling
$5.37
  • (0)
Add to cart
Added