.
Sea O un sistema de referencia inercial Se dice que una particula M está sometida a una fuerza central respecto a un
punto fijo o
.
1X1T1E1
si la particula la recta de aeplicacion lafuerza pasa por el punto Ollafuerzates siempre paralelo al
en cualquier posicion que ocupe de
,
Ey X
E
i
vector OM @
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D
.
.
M
1) El movimiento dela particula es una trajectoria plana Of
ç
J
.
1
5
A
L
Demostración
:
COMaMi ONNF
Aplicamos la ecación momento cinético respecto al punto fijo 0 el que pasa F
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-O
del por
:
)
:
Be la anterior ecuacion se deduce la constancia a lo
largo del movimiento del vector OMRT El valor constante de OM 1 se
puede determinar
.
T,
,
V(o
-G)
conociendo la posicion velocidad de la partícula cierto instante spor el inicial OMIT
:G
y la en
ejemplo
):
OMo7
Mueltiplicando escalarmente por Ou tiene OM G
-OM-O
se
-COMNT:G);
:
,
3 es siempre perpendicular a E La particula va a estar siempre en unplano que contienc a Oyes perpendicular aG
.
M4
.
x
£1
çi Una vez conocido el plano de la trayectoria solo son necesarias dos coordenadas
para
definir la posición
,
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T
8
0 ? 5 tr
4 de la partícula en dicho plano Se pueden utilizar coordenadas polares Ir P
m
, r
.
f
).
,
;
8
ETE POLAR
F F puede depender del tiempo de la posición de la p a r t i c u l ay la velocidad
-Fur:
L
,
.
IA
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,
-FIr,
BECORDATORIO BE COORDENADAS POLARES
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APLICALION EN LA ELUACION BE NEWTOW
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TRATAMIENTO BE LAS EEWACIONES PARA CASOS PARTICOLARES DE DEPENBENCIA BEF
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Definiendo
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-vettrals
El signo derpuede ir cambiando a
bolargo del movimiento
.
CARALTERISTICAS GENERALES
:
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0
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2,o
4-
rPB.
2P:
i mantiene el del movimiento
signo a lo largo
.
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5
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B
20
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