Notas de lectura

Gases Ideales (Sistemas Cerrados y Abiertos)

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Grado
Termodinámica

Institución
Universidad Politécnica De Madrid

Incluye la teoría necesaria para la resolución de problemas de gases ideales en sistemas cerrados y abiertos.

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Subido en 18 de febrero de 2023
Número de páginas 6
Escrito en 2022/2023
Tipo Notas de lectura
Profesor(es) Isabel pérez grande
Contiene Todas las clases

sistemas abiertos
sistemas cerrados
gases ideales
primer principio de la termodinámica
segundo principio de la termodinámica

2,99 €

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ECUACI ONES IMPORTANT ES

GAS PERFECTO :

R"
Ecuaciéntérmica de estado de gas ideal : PV=mRgT I Rg =

M

du = wolf =
Uz -
Us = Cv /Tz -
Ti )

01h =
Cpdt →
hz hi- =
Cp / Tz T, )
-

ds = Cp 01T Rg
T
-

%P '
sa s,-
=
Cpln T2
T,
-

Rg In ¥ = Cv In
?
-1
Rg In V2
K

Cp -
Cv = Rg

D= Cp
Cv

SISTEMAS INCOMPRESIBLES :

Ecuaciéntérmica : Kate → Pete

U2 U1=c
-
(1-2-1-1)

hz h , / Tz T, ) -1 Pz Pi
-

-
= c -

p

52 5 ,
- = c In T2
T,

PRIMER PRINCIP 10 DE LA TERM ODIN A'MICA :

Balance energético : E= Next , s + Qs

t.s-SE-r-wdsdlt-cttpl-swext.s.SE?ipdV-XrdXrEcuacioin
Ecuaciin de la energia meianica: dl Ect Ep) = SHE ✗

?
de la energia interna: dU=SQst8E pdvtxrdxr

Relacién Calor y trabajo disipadoporfriccién : SQ , -180,2 =
SET

Relacién trabajo y trabajo disipadoporfricciin : 8W 1,2 -18W2,1 = -
SEO

SEGUNDO PRINCIPI 0 DE LA TERM ODIN A' MICA :

motor térmico : 12 = W / W=Q Qz ) Q2
Rendimiento de un ,
- =
12=1 -

Qi QI

Coeficiente de operaci ones COPMF = Q2 Q2
frigorifica
'
de una ma
qui na : =

W Q, Q2-

Coeficiente de operaci ones de una Bomba de Calor : cop Bc =
Q' =
Q
"
COPBC = COPMF -11
W Q -
Q2
.

, Rendimiento de un motor de Carnot: 1C:1.T2
TI

Coeficient T2
desperaciones denna maquina frigorifica de Carnot: COPME
T1 -T2

-

Coeficient bomba decolor de Carnot: COPBC: T1 COPBC=COPMF + 1
desperaciones deuna
Tt T2

Rendimiento deven motor endorreversible: Kendrex= 1.THTB
TiTA

Teorema de la designaldad de Clausius:
-80
Formulacion del segundo principio:
seosto re

rreversibilidad interna: Tamb. Oi
A

↑

rreversibilidad del process: Tamb.Up

Acuacion be Gibbs: DU: TdS-pdV

5 Gi +Up No habra produccion de entropia cuando el process sea reversible.
Trig
35: Sai 8 Up -Compresion/expansion adiabatica de un
gas. Chando usar el
Tig
segundo principio
dS: Oi Up -

Transferencia de calor infinitesimal chands el tiempo del processes infinite.
at Fig
Usavemos e)segnolo principio cuando el sistema sea reversible.
Ecuacion de Gibbs: dU= TdS-polv

ds=<pdT-RgdDs=<pInteRgIn
d
=<d+ +Rg dr s
=CxInt+RgIn we
- V2

V,

·so -S4.54 +60c =0 (Fronteral
SE TT T
↓

Sistema + SKc=881. I

#
· SO Tit
Sistema: dS: S8
TFT
+5Up dS:Sy +Sun

so dS =50 +5Up
FT
T ds:
So +5O:84c TFT
⑤Di
=>

Irreversibilidad:FTamb Tp

sien los problemas has preguntan por Ia irreversibilidad has que calcular la producien be entropia (Up).

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